曾谨言《量子力学导论》考研视频网课(曾谨言《量子力学导论》)
曾谨言《量子力学导论》考研视频网课简介：
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资料名称：曾谨言《量子力学导论》（第2版）网授精讲班【教材精讲＋考研真题串讲】
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曾谨言《量子力学导论》（第2版）网授精讲班【教材精讲＋考研真题串讲】老师介绍：
沈胜春，北京师范大学物理学系凝聚态物理专业博士。主要从事凝聚态理论、量子力学、固体物理、介观小系统物理与量子物理、介观纳米体系的新奇量子态构筑与探测等应用领域的教学和研究。讲授量子力学、固体物理等考研专业课课程，广受好评。主要讲授的课程有《量子力学》、《大学物理》、《固体物理》、《纳米技术》等。
授课特点：具有多年教学与培训经验，授课思路清晰，重点突出，表达生动，效果良好。
第1章量子力学的诞生
第2章波函数与schrodinger方程
第3章一维定态问题（1）
第3章一维定态问题（2）
第3章一维定态问题（3）
第4章力学量用算符表达与表象变化（1）
第4章力学量用算符表达与表象变化（2）
第4章力学量用算符表达与表象变化（3）
第4章力学量用算符表达与表象变化（4）
第4章力学量用算符表达与表象变化（5）
第5章力学量随时间的变化与对称性（1）
第5章力学量随时间的变化与对称性（2）
第6章中心力场（1）
第6章中心力场（2）
第7章粒子在电磁场中的运动（1）
第7章粒子在电磁场中的运动（2）
第8章自旋（1）
第8章自旋（2）
第8章自旋（3）
第9章力学量本征值问题的代数解法（1）
第9章力学量本征值问题的代数解法（2）
第10章定态问题的常用近似方法（1）
第10章定态问题的常用近似方法（2）
12第5章力学量随时间的变化与对称性（2）
13第6章中心力场（1）
14第6章中心力场（2）
15第7章粒子在电磁场中的运动（1）
16第7章粒子在电磁场中的运动（2）
17第8章自旋（1）
18第8章自旋（2）
19第8章自旋（3）
20第9章力学量本征值问题的代数解法（1）
21第9章力学量本征值问题的代数解法（2）
22第10章定态问题的常用近似方法（1）
23第10章定态问题的常用近似方法（2）
24第10章定态问题的常用近似方法（3）
25第11章量子跃迁（1）
26第11章量子跃迁（2）
27第12章散射
曾谨言《量子力学导论》（第2版）网授精讲班【教材精讲＋考研真题串讲】摘录：
5.5全同粒子系与波函数的交换对称性
5.5.1全同粒子体系的交换对称性（一）全同粒子和全同性原理
（1）全同粒子
质量、电荷、自旋等固质完全相同的微观粒子。
（2）经典粒子的可区分性
经典力学中，固有性质完全相同的两个粒子，是可以区分的。因为二粒子在运动中，有各自确定的轨道，在任意时刻都有确定的位置和速度。
微扰方法将哈米顿算符分为两部分：h=ho+v，将v（实际上是在。表象中的矩阵元）作为小量，进行半经典近似方法则将普朗克常数作为进行展开自小量。
后两种方法，变分法和正则、方法，的出发不再是定态薛定谔方程，而分别是个和定态薛定鄂方程等效的原理：
变分原理和正则变换原理。按这两个原理求解定态问题，本来都是严格方法，但是在求解过程中采用近似就成了近似方法。
在用变分法时，是对希尔伯特空间作近似，只在能反映主要物理的一部分希尔伯特空间
（2）体系hamilton量显含时间——状态之间的跃迁问题
1.与时间t有关的微扰理论；
2.常微扰。
微扰方法的基本物理思想是：首先将真实系统加以简化，使简化系统的方程是可解的，然后再把真实系统哈米顿算符中没有考虑的因素考虑进来，作为对简化系统的微扰”，在简化系统的解的基础上，得到真实系统的近似解。
在各级近似的微扰计算中，总是先求能级的修正，再求态矢的修正。在求某一级近似的能级修正时，只需要用到上一级近似的态矢。这是逐级迭）求解的特点。
在以上计算中用到的（2.12代和（216）式有普遍意义。它们表明，厄米算符对狄拉克矢量的作用既可以向右作用到右矢上，也司可以向左作用到左矢上厄米算符h。对左本征矢〈ok|作用得到本征值e）k乘本征矢；这和它对右本征矢|k0）作用，得到本征值乘本征矢一样。这一规则在计算中常要用到。
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